Sinc函数

归一化 sinc 函数的特性使得它在插值与带限函数中得到理想应用：

• 对于 ${\displaystyle k\neq 0\,}$  与 ${\displaystyle k\in \mathbb {Z} \,}$ （整数），${\displaystyle \mathrm {sinc} (0)=1\,}$  和 ${\displaystyle \mathrm {sinc} (k)=0\,}$ ；也就是说，它是一个插值函数。
• 函数 ${\displaystyle x_{k}(t)=\mathrm {sinc} (t-k)\ }$  在函数空间 ${\displaystyle L^{2}(\mathbb {R} )}$  形成一个带限函数的正交基，它的最大角频率是 ${\displaystyle \omega _{\mathrm {H} }=\pi \,}$  ，也就是说最大的循环频率是 ${\displaystyle f_{\mathrm {H} }=1/2\,}$ 。

这两个 sinc 函数的其它特性包括：

• 非归一化 sinc 函数 ${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {\sin(x)}{x}}\end{matrix}}\,}$ ；对应于它与余弦函数的交点。也就是说，如果 ${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {\sin(x)}{x}}\end{matrix}}\,}$  的导数是 0 ，即在 ${\displaystyle x=a\,}$  有极值，那么 ${\displaystyle {\begin{matrix}{\frac {\sin(a)}{a}}\end{matrix}}=\cos(a)\,}$  。

• 非归一化 sinc 是第一类零阶球贝塞尔函数${\displaystyle j_{0}(x)={\begin{matrix}{\frac {\sin(x)}{x}}\end{matrix}}\,}$ 。归一化 sinc 是 ${\displaystyle j_{0}(\pi x)\,}$ 。

• 非归一化 sinc 的过零点是 ${\displaystyle \pi \,}$  的非零倍数；归一化 sinc 函数  ${\displaystyle \mathrm {sinc} (x)={\begin{matrix}{\frac {\sin(\pi x)}{\pi x}}\end{matrix}}\,}$    的过零点出现在非零整数。

• 归一化 sinc 函数  ${\displaystyle \mathrm {sinc} (x)={\begin{matrix}{\frac {\sin(\pi x)}{\pi x}}\end{matrix}}\,}$    的对于普通频率的连续傅里叶变换是  ${\displaystyle \mathrm {rect} (f)\,}$ 。

${\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }\mathrm {sinc} (t)\,e^{-2\pi ift}dt=\mathrm {rect} (f)}$ ,

其中矩形函数在 –1/2 到 1/2 之间值为 1，在其它区域值为 0。

• 积分

${\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }{\begin{matrix}{\frac {\sin(\pi x)}{\pi x}}\end{matrix}}\,dx=1}$ 

是广义积分。因为：

${\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }\left|{\begin{matrix}{\frac {\sin(\pi x)}{\pi x}}\end{matrix}}\right|\ dx=\infty \,}$ 

所以它不是勒贝格积分。

• ${\displaystyle \mathrm {sinc} (x)={\frac {\sin \pi x}{\pi x}}=\prod _{n=1}^{\infty }\left(1-{\frac {x^{2}}{n^{2}}}\right)}$ 

• ${\displaystyle \mathrm {sinc} (x)={\frac {\sin \pi x}{\pi x}}={\frac {1}{\Gamma (1+x)\Gamma (1-x)}}={\frac {1}{x!(-x)!}}}$ 

其中 ${\displaystyle \Gamma (x)}$  是 Γ函数。

尽管不是分布，归一化 sinc 函数也可以作为 nascent δ函数（参见狄拉克δ函数）使用。

归一化 sinc 函数通过下式与δ分布 δ(x) 发生联系

${\displaystyle \lim _{a\rightarrow 0}{\frac {1}{a}}{\textrm {sinc}}(x/a)=\delta (x).}$ 

由于等式左侧并不收敛，所以这不是普通的 limit，而是说明对于任意的紧支撑平滑函数 ${\displaystyle \varphi (x)}$  有

${\displaystyle \lim _{a\rightarrow 0}\int _{-\infty }^{\infty }{\frac {1}{a}}{\textrm {sinc}}(x/a)\varphi (x)\,dx=\int _{-\infty }^{\infty }\delta (x)\varphi (x)\,dx=\varphi (0),}$ 

在上面的表达式中，随着 a 趋近于 0，sinc 函数每个单元长度上的振动次数趋近于无限，然而不管 a 是什么值，这个表示通常在 ±1/(πx) 内振动。这与 δ(x) 的非正式表示有所矛盾，δ(x) 除了 x=0 之外其它 x 上的值都是 0，这表明了将δ函数作为函数而不是分布带来的问题。在吉布斯现象（Gibbs phenomenon）中也有类似的状况。

• 抗混叠
• Sinc滤波器
• 维塔克–山侬插值公式（英语：Whittaker–Shannon interpolation formula）
• 波尔文积分

• 埃里克·韦斯坦因. Sinc Function. MathWorld.