自相关函数

自相关函数在不同的领域，定义不完全等效。在某些领域，自相关函数等同于自协方差。

统计学

将一个有序的随机变量序列与其自身相比较，这就是自相关函数在统计学中的定义。每个不存在相位差的序列，都与其自身相似，即在此情况下，自相关函数值最大。如果序列中的组成部分相互之间存在相关性（不再是随机的），则由以下相关值方程所计算的值不再为零，这样的组成部分为自相关。

${\displaystyle R(k)={\frac {E[(X_{i}-\mu _{i})(X_{i+k}-\mu _{i+k})]}{\sigma ^{2}}}}$ 

${\displaystyle E}$  ......... 期望值。

${\displaystyle X_{i}}$  ........ 在t(i)时的随机变量值。

${\displaystyle \mu _{i}}$  ........ 在t(i)时的预期值。

${\displaystyle X_{i+k}}$  .... 在t(i+k)时的随机变量值。

${\displaystyle \mu _{i+k}}$  .... 在t(i+k)时的预期值。

${\displaystyle \sigma ^{2}}$  ......... 为方差。

所得的自相关值R的取值范围为[-1,1],1为最大正相关值，-1则为最大负相关值，0为不相关。

信号处理

在信号处理中，上面的定义通常不进行归一化，即不减去均值并除以方差。当自相关函数由均值和方差归一化时，有时会被称作自相关系数。^[2]

给定一个信号 ${\displaystyle f(t)}$ ，连续自相关函数 ${\displaystyle R_{ff}(\tau )}$  通常定义为 ${\displaystyle f(t)}$  与其自身延迟 ${\displaystyle \tau }$  的连续互相关。

${\displaystyle R_{ff}(\tau )=(f*g_{-1}({\overline {f}}))(\tau )=\int _{-\infty }^{\infty }f(u+\tau ){\overline {f}}(u)\,{\rm {d}}u=\int _{-\infty }^{\infty }f(u){\overline {f}}(u-\tau )\,{\rm {d}}u}$ 

其中 ${\displaystyle {\overline {f}}}$  表示共轭复数，${\displaystyle g_{-1}}$  是对函数 ${\displaystyle f}$  操作的一个函数，定义为 ${\displaystyle g_{-1}(f)(u)=f(-u)}$  而 ${\displaystyle *}$  表示卷积。

对于实值函数（英语：real function），${\displaystyle {\overline {f}}=f}$ 。

注意积分中的参数 ${\displaystyle u}$  是一个虚变量，并且只对计算积分有用。没有具体含义。

离散信号 ${\displaystyle y(n)}$  的延迟为 ${\displaystyle l}$  的离散自相关 ${\displaystyle R}$  是

${\displaystyle R_{yy}(l)=\sum _{n\in Z}y(n)\,{\overline {y}}(n-l).}$ 

上述定义在信号平方可积或平方可和（即有限能量）的前提下才成立。但“永远持续”的信号被处理成随机过程，就需要使用基于期望值的与之不同的定义。对于宽平稳随机过程，自相关函数定义为

${\displaystyle R_{ff}(\tau )=\operatorname {E} \left[f(t){\overline {f}}(t-\tau )\right]}$ 

${\displaystyle R_{yy}(l)=\operatorname {E} \left[y(n)\,{\overline {y}}(n-l)\right].}$ 

对于非平稳过程，这些也会是 ${\displaystyle t}$  或者 ${\displaystyle n}$  的函数。

对于还是可遍历（英语：Ergodic process）的过程, 期望会被换成时间平均的极限。各态历经过程的自相关函数有时定义为或等于^[2]

${\displaystyle R_{ff}(\tau )=\lim _{T\rightarrow \infty }{\frac {1}{T}}\int _{0}^{T}f(t+\tau ){\overline {f}}(t)\,{\rm {d}}t}$ 

${\displaystyle R_{yy}(l)=\lim _{N\rightarrow \infty }{\frac {1}{N}}\sum _{n=0}^{N-1}y(n)\,{\overline {y}}(n-l).}$ 

这些定义的优点是，它们合理定义了周期函数的单变量结果，甚至当那些函数不是平稳各态历经过程时。

此外，“永远持续”的信号可以通过短时距自相关函数使用有限时间积分来处理（相关过程参见短时距傅里叶变换。）

多维自相关定义类似。例如，在三维中， 平方可和的离散信号的自相关就会是

${\displaystyle R(j,k,\ell )=\sum _{n,q,r}x_{n,q,r}\,x_{n-j,q-k,r-\ell }.}$ 

若在求自相关函数之前从信号中减去均值，得出的函数通常称为自协方差函数。

以下以一维自相关函数为例说明其性质，多维的情况可方便地从一维情况推广得到。

• 对称性：从定义显然可以看出R(i) = R(−i)。连续型自相关函数为偶函数

当f为实函数时，有：

${\displaystyle R_{f}(-\tau )=R_{f}(\tau )\,}$ 

当f是复函数时，该自相关函数是厄米函数，满足：

${\displaystyle R_{f}(-\tau )=R_{f}^{*}(\tau )\,}$ 

其中星号表示共轭。

• 连续型实自相关函数的峰值在原点取得，即对于任何延时 τ，均有 ${\displaystyle |R_{f}(\tau )|\leq R_{f}(0)}$ 。该结论可直接有柯西-施瓦茨不等式得到。离散型自相关函数亦有此结论。

• 周期函数的自相关函数是具有与原函数相同周期的函数。

• 两个相互无关的函数（即对于所有 τ，两函数的互相关均为0）之和的自相关函数等于各自自相关函数之和。

• 由于自相关函数是一种特殊的互相关函数，所以它具有后者的所有性质。

• 连续时间白噪声信号的自相关函数是一个δ函数，在除 τ = 0 之外的所有点均为0。

• 维纳-辛钦定理表明，自相关函数和功率谱密度函数是一对傅里叶变换对：

${\displaystyle R(\tau )=\int _{-\infty }^{\infty }S(f)e^{j2\pi f\tau }\,df}$ 

${\displaystyle S(f)=\int _{-\infty }^{\infty }R(\tau )e^{-j2\pi f\tau }\,d\tau .}$ 

• 实值、对称的自相关函数具有实对称的变换函数，因此此时维纳-辛钦定理中的复指数项可以写成如下的余弦形式：

${\displaystyle R(\tau )=\int _{-\infty }^{\infty }S(f)\cos(2\pi f\tau )\,df}$ 

${\displaystyle S(f)=\int _{-\infty }^{\infty }R(\tau )\cos(2\pi f\tau )\,d\tau .}$ 

白噪声的自相关函数为δ函数：

${\displaystyle r_{nn}=\mathbb {E} \{n(t)n(t-\tau )\}=\delta (\tau )}$ 

• 信号处理中，自相关可以提供关于重复事件的信息，例如音乐节拍（例如，确定节奏）或脉冲星的频率（虽然它不能告诉我们节拍的位置）。另外，它也可以用来估计乐音的音高。

1. ^ Zovko, Ilija I. Topics in Market Microstructure. Amsterdam University Press. 2008-09-01. ISBN 9789056295387 （英语）. 
2. ^ ^{2.0 2.1} Dunn, Patrick F. Measurement and Data Analysis for Engineering and Science. New York: McGraw–Hill. 2005. ISBN 0-07-282538-3.